Обратный турбулентный каскад в периодической квадратной ячейке приводит к образованию когерентного вихревого диполя. Мы изучаем статистику его движения путем проведения прямого численного моделирования при различных значениях коэффициента трения о дно, интенсивности накачки и гипервязкости жидкости. В главном приближении когерентные вихри можно рассматривать как точечные объекты, и в рамках этой модели они дрейфуют с одинаковой скоростью, которая определяется их циркуляцией и взаимным расположением. Характерное значение скорости диполя более чем на порядок меньше скорости оборота внутри когерентных вихрей. Турбулентные флуктуации приводят к появлению относительной скорости между вихрями, которая изменяет расстояние между ними. Мы обнаружили, что для сильного конденсата расстояние между когерентными вихрями близко к половине диагонали расчетной области, однако вихри избегают находиться в точности в такой конфигурации. Другими словами, плотность вероятности вектора, описывающего отличие во взаимном расположении когерентных вихрей от половины диагонали расчетной области, имеет вид кольца. Радиус кольца слабо зависит от варьируемых параметров задачи, а его ширина пропорциональна $\delta = \epsilon^{-1/3} L^{2/3} \alpha$, где $\epsilon $ — поток энергии в обратном каскаде, $L$ — размер системы, $\alpha$ – коэффициент трения о дно. Случайное блуждание по кольцу, вызываемое турбулентными флуктуациями, имеет супердиффузионный характер на промежуточных временах. Оно приводит к конечному времени корреляции скорости диполя, которое оказывается порядка времени оборота $\tau_K = L^{2/3} \epsilon^{-1/3}$ крупномасштабных флуктуаций, образованных обратным турбулентным каскадом. Полученные результаты демонстрируют ряд особенностей поведения когерентных вихрей, объяснение которым на данный момент отсутствует.